理想气体混

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理想气体混合前后热力学量的改变和各种佯谬
对玻色气体T，<即绝热混合后混度降低。(2)熵的变化2Nkln2+2川n等～—Nk(Bt+～B2)h~根据弱简条件知<<1一商)(15)<<1，再由(13)式容易求得n等=于是(15)式又可简化为AS≈2Nkin了1I、)(3)其他量的变化先看压强。混合前左右两边的压强见式(6)和式(7)，混合后的压强P=一筹或P=生+!皇±皇VT于是可得左右两边压强的变化分别为△Pl=P-Pl=击△P。=P—P=Nk(BI—B2)1由上可知△Pl一或P={(P+)系统焓的变化△日=0自由能和吉布斯函数的变化相等aFAGC(T一丁)一2Nkin2+3Nk(TlnT-TlnT、其中，c州ln【+4]，(-E，(等(16)(15)(17)(17)(1 Cool

(19)(20)f2ll(下转第8O页)80岳阳师范学院学报JOURNALOFYUEYANGNORMALUNIVERSITY2000年(9)式与(11)式不一样!原因何在?原来此系统并非孤立系当x增大时小环转动动能与重力势能同时增大，这来源于与转动机构相接的动力所做的功，P,p／J,环能量是的增函数，故这里不能用方程【3)。就是说明方程(3)之前须先判定是否为孤立系。6“做”孤立系有的问题不是孤立，甚至不是保守系，因而不能适应保守系的Lag~nge方程。但我们可以“做成一个孤立系用方程(3)来处理。我们来看一个简单例子。质量m的滑块沿倾角为，摩擦系数为的斜面上滑，求运动微分方程。'滑块动能为1mi，势能为mosin~，若计及摩擦力耗散能#mOxcono；，则系统成为孤立系，能量函‘数为：1w=÷m-6(mysin-6,amyCOSC~)(12)‘由(3)即得：+o(sin~+'acos~)=0(】3)“做孤立系，用方程(3)解决非孤立系同翅的办法适应范围很窄．有较方程【3)更为普遍的方程来解决非孤立系问题．作者将在《非孤立系的能量方程))---文中再行讨论。
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